Z 8202-9 : 2000 (ISO 31-9 : 1992)
(1)
まえがき
この規格は，工業標準化法に基づいて，日本工業標準調査会の審議を経て，通商産業大臣が制定した日
本工業規格である。これによって JIS Z 8202-1985 は廃止され，JIS Z 8202-0
∼JIS Z 8202-10，JIS Z 8202-12
及び JIS Z 8202-13 に置き換えられる。
今回の改正では，日本工業規格と国際規格との対比，国際規格に一致した日本工業規格を作成するため
に，ISO 31-9：1992, Quantities and units−Part 9：Atomic and nuclear physics を基礎として用いた。
なお，ISO 31-11：1992, Quantities and unit−Part 11：Mathematical signs and symbols for use in the physical
sciences and technology
は，JIS Z 8201（数学記号）として制定されている。
JIS Z 8202-9
には，次に示す附属書がある。
附属書 A（規定） 化学元素の名称と記号
附属書 B（規定） 化学元素及び核種の記号
附属書 C（参考） 放射性核種の壊変系列の核種の名称及び記号
附属書 D（参考） 異なる単位系での量の相互の関係式の例
JIS Z 8202
の規格群には，次の部編成がある。
第 0 部：一般原則
第 1 部：空間及び時間
第 2 部：周期現象及び関連現象
第 3 部：力学
第 4 部：熱
第 5 部：電気及び磁気
第 6 部：光及び関連する電磁放射
第 7 部：音
第 8 部：物理化学及び分子物理学
第 9 部：原子物理学及び核物理学
第 10 部：核反応及び電離性放射線
第 12 部：特性数
第 13 部：固体物理学
日本工業規格
JIS
Z
8202-9
: 2000
(ISO 31-9
: 1992
)
量及び単位−
第 9 部：原子物理学及び核物理学
Quantities and units
−
Part 9
：Atomic and nuclear physics
序文 この規格は，1992 年に第 2 版として発行された ISO 31-9, Quantities and units−Part 9：Atomic and
nuclear physics
及び Amendment 1 (1998) を翻訳し，技術的内容を変更することなく作成した日本工業規格
である。ただし，追補 (Amendment) については，編集し，一体とした。
なお，この規格で点線の下線を施してある箇所は，原国際規格にはない事項である。
0.1
表の配列 この規格の量及び単位の表は，量を左のページに，また，単位を対応する右のページに配
列する。
2
本の実線の間にあるすべての単位は，左のページの対応する実線の間の量に属する。
ISO 31
のいずれかの部の改正（1992 年版）で番号が変更になった場合には，左のページの量を表す新し
い番号の下に括弧を付けて ISO 31 の旧規格の番号を示す。
なお，ISO 31 の旧規格にその項目がない場合には，ダッシュ（−）でそのことを示す。
0.2
量の表 この規格で扱う分野において最も重要な量は，それらの記号とともに多くの場合，定義も示
す。ただし，これらの定義は，単にその量を特定するためであり，完全なものではない。
特に，定義上ベクトル表示式が必要な場合，幾つかの量については，そのベクトル的特性にもふれてい
るが，完全性又は一貫性を意図するものではない。
多くの場合，ある量に対しては一つの名称と一つの記号とを示す。一つの量に対して，二つ以上の名称
又は二つ以上の記号を併記し，特別な区別を付けていない場合には，互いに対等な関係にある。2 種類の
斜体文字がある場合（例えば，
δ
，
θ
；
ψ
，
φ
；g，g）には，いずれか一方だけを示してあるが，他方は対等
に使用できないという意味ではない。一般に，このような別の字体に異なる意味をもたせることは推奨で
きない。括弧内の記号は，
“予備の記号”である。したがって，特別の関係のもとで主要記号が別の意味合
いで用いられている場合には，これら予備の記号が用いられる。
0.3
単位の表
0.3.1
一般 量に対する単位には，その記号及び定義を示す。詳細については，JIS Z 8202-0 を参照。
備考 ISO 31-0, Quantities and units−Part 0：General principles からの引用事項は．この規格の規定事項
と同等である。
単位は，次のように配列してある。
2
Z 8202-9 : 2000 (ISO 31-9 : 1992)
a) SI
単位の名称は，大きい文字（本体通常の文字よりも大きい）で示す。また，SI 単位は，国際度量衡
総会 (CGPM) で採択されたものである。SI 単位の 10 の整数乗倍そのものは明示していないが，SI 単
位とその 10 の整数乗倍を用いることを推奨する。
b)
実用上の重要さ又は特殊な分野での有用さから，SI 単位と併用してよい SI 以外の単位の名称は通常
の大きさの文字（本体通常の文字の大きさ）で示す。
これらの単位は，SI 単位と点線で区別してある。
c)
当分の間 SI 単位と併用してよい SI 以外の単位の名称は，
“換算率及び備考”欄に，小さい文字（本体
通常の文字よりも小さい）を用いて示す。
d) SI
単位と併用してはならない SI 以外の単位の名称は，JIS Z 8202 の幾つかの部の
附属書だけに示す。
これらの
附属書は参考であり，規定の一部ではない。
なお，これらの単位は，次の三つのグループに分けて配列してある。
1) CGS
単位系における特別な単位の名称
2)
フート，ポンド及び秒に基づく単位，並びにそれに関連する幾つかの単位の名称
3)
その他の単位の名称
0.3.2
次元 1 の量の単位に関する注意事項 次元 1 のいかなる量に対しても一貫性のある単位は，数 1，記
号 1 である。そのような量の値を表すときには，一般に単位記号 1 は明示しない。
例 屈折率 n＝1.53×1＝1.53
この単位の 10 の整数乗倍を示すときには，接頭語を用いてはならない。接頭語の代わりに 10 の累乗を
用いる。
例 レイノルズ数 Re＝1.32×10
3
平面角は，通常，二つの長さの比で，また，立体角は二つの面積の比で表されることを考慮して，国際
度量衡総会 (CGPM) は 1995 年に，国際単位系におけるラジアン rad 及びステラジアン sr を“無次元”の
組立単位に属することとした。これは，平面角及び立体角という量が次元 1 の組立量となることを意味す
る。単位，ラジアン及びステラジアンに省略してもよく，また，異なった性質であるが，同じ次元をもつ
量の間を容易に区別するための組立単位として，使用することができる。
0.4
数値に関する表現 “定義”欄の数値は，すべて正確である。
“換算率及び備考”欄の数値が正確である場合には，数値の後に“正確に”と括弧付きで付記してある。
0.5
特記事項 この規格に記載した基本物理定数は，CODATA Bulletin 63 (1986) にて出版された基本物理
定数の引用か，又はこれからの計算で求めたものである。
化学元素の名称及び記号は，
附属書 A に記載した放射性元素の原子核の名称及び記号を，附属書 C に示
す。
“電気”数量では，三つの基本数量，特にガウスのシステムの等式に基づく等式を，ガウスのシステム
の CGS 単位系で表記した原子定数の数値とともに，
附属書 D に示す。詳細は，JIS Z 8202-5：2000 の序文
0.5.2
参照。
1.
適用範囲 この規格は，原子物理学及び核物理学に関する量並びに単位の名称及び記号について規定
する。また，必要な場合には，換算率を示す。
3
Z 8202-9 : 2000 (ISO 31-9 : 1992)
2.
名称及び記号 原子物理学及び核物理学に関する量並びに単位の名称及び記号とを，次に示す。
原子物理学及び核物理学
量
番号
量
量記号
定義
備考
9-1
陽子数
原子番号
Z
原子核中の陽子の数。
一つの核種は，特定の数の陽子及び中性
子をもつ。同一の Z の値をもつ核種を同
体位という。
元素の周期表の原子番号は，陽子数と同
一である。
附属書 B も参照。
9-2
中性子数
N
原子核中の中性子の数。
同一の Z の値をもつ核種を同中性子核種
（同中性子体）という。
N-Z
を中性子過剰数という。
9-3
核子数，質量数
A
原子核中の核子の数。
同一の A の値をもつ核種を同重核種（同
重体）という。
附属書 B も参照。
A
＝Z＋N
9-4.1
（核種 X の）原子
の質量，
核種の質量
m
a
, m (X)
基準状態での原子の静止質量。
水素の場合，
m (
1
H)
＝ (1.673534 0
±0.0000010)×10
−27
kg
＝
(1.007 825 048
±0.000 000 012) u
9-4.2
原子質量定数
m
u
基底状態での
12
C
中性原子 1 個の静
止質量の 1/12。
u
a
m
m
を，核種の相対質量という。
m
u
＝ (1.660 540 2±0.000 001 0) ×
10
−27
kg
(
1
)
＝1u
注(
1
)
CODATA Bulletin 63(1986)
9-5.1
電子（静止）質量
m
e
静止質量 m の粒子に対して，mc
2
はこの
粒子の静止エネルギーという。
m
e
＝ (9.109 389 7±0.000 005 4) ×
10
−31
kg
＝ (5.485 799 03
±0.000 000 13)×10
−4
u
(
1
)
9-5.2
陽子（静止）質量
m
p
m
p
＝ (1.672 623 1±0.000 001 0) ×
10
−27
kg
＝ (1.007 276 470
±0.000 000 012)u
(
1
)
9-5.3
中性子（静止）質
量
m
n
m
n
＝ (1.674 928 6±0.000 001 0) ×
10
−27
kg
＝ (1.008 664 904
±0.000 000 014)u
(
1
)
9-6
電気素量
e
陽子の電荷。
電子の電荷は，−e に等しい。
e
＝ (1.602 177 33±0.000 000 49) ×
10
−19
C
(
1
)
9-7
プランク定数
h
作用量子。
[h
＝ (6.626 075 5±0.000 004 0) ×
10
−34
J
･s
(
1
)
h
＝h/2
π＝ (1.054 572 66
±0.000 000 63) ×10
−34
J
･
s
(
1
)
]
9-8
ボーア半径
a
O
a
O
＝4
π
ε
O
h
2
/m
e
e
2
{a
O
＝(5.291 772 49±0.000 000 24) ×
10
−11
m
(
1
)
}
4
Z 8202-9 : 2000 (ISO 31-9 : 1992)
単位
原子物理学及び核物理学
番号
単位の名称
単位記号
定義
換算率及び備考
9-1. a
無名数の 1
量の値は，数値だけで表示。
序文の 0.3.2 を参照。
9-2. a
無名数の 1
量の値は，数値だけで表示。
序文の 0.3.2 を参照。
9-3. a
無名数の 1
量の値は，数値だけで表示。
序文の 0.3.2 を参照。
9-4. a
キログラム
kg
9-4. b
（統一）原子質量
単位
u 1
原子質量単位は，基底状態におけ
る核種
12
C
の中性原子の静止質量の
12
分の 1 に等しい。
1u
＝ (1.660 540 2±0.000 001 0) ×10
−27
kg
(
1
)
9-5. a
キログラム
kg
9-5. b
（統一）原子質量
単位
u
1u
＝(1.660 540 2±0.000 000 10)×10
−27
kg
(
1
)
9-6. a
クローン
C
9-7. a
ジュール秒
J
･s
9-8. a
メートル m
オングストローム
(
Å) , 1Å＝10
−10
m
9-9
リュードベリ定数
R
∞
R
∞
＝
hc
a
e
0
0
2
8
πε
R
∞
＝ (1.097 373 153 4
±0.000 000 001 3) ×10
7
m
−1
(
1
)
水素
1
H
の場合，
R
H
＝R
∞
/ (1
＋m
e
/m
p
)
R
∞
･hc はリュードベリエネルギー
(Ry)
という。
9-10
ハ ー ト リ ー エ ネ ル
ギー
E
n
E
n
＝e
2
/4
π
ε
0
a
0
＝2R
∞
･hc
E
n
＝ (4.359 748 2±0.000 002 6) ×
10
−18
J
(
1
)
5
Z 8202-9 : 2000 (ISO 31-9 : 1992)
単位
原子物理学及び核物理学
番号
単位の名称
単位記号
定義
換算率及び備考
9-11.1
粒子又は核の磁気
モーメント
µ
最大磁気量子数をもつ量子状態に
おける磁気モーメントの磁場方向
の成分の期待値。
最大磁気量子数をもつ量子状態で，かつ，
真空中で，磁束密度 B をもつ磁場のエネ
ルギーは，−
µ
B
に等しい。
9-11.2
ボーア磁子
µ
B
µ
B
＝eh/2m
e
µ
B
＝ (9.274 101 54±0.000 003 1) ×10
−
24
A
･m
2
(
1
)
9-11.3
核磁子
µ
N
µ
N
＝eh/2m
e
＝ (m
e
/m
p
)
µ
B
µ
N
＝ (5.050 786 6±0.000 001 7) ×
10
−27
A
･m
2
(
1
)
9-12
磁気回転係数，
（磁気回転比）
γ
J
が角運動量量子数のとき，
γ
＝
µ
/Jh
陽子の磁気回転係数は，次のように示す。
r
P
＝ (2.675 221 28±0.000 000 81)
×10
8
A
･m
2
/ (J
･s)
(
1
)
9-13.1
原子又は電子の
g
−因子
g
e
m
e
g
g
2
B
−
=
−
=
η
µ
γ
これは，g-値ともいう。電子の場合，
g
e
＝2.002 319 304 386
±0.000 000 000 020
9-13.2
核の g−因子
g
P
m
e
g
g
2
N
=
=
η
µ
γ
9-14.1
ラーモア角周波数
ω
L
B
m
e
e
L
2
=
ω
ν
L
＝
ω
L
/2
πは，ラーモア周波数という。
9-14.2
核の歳差角周波数
ω
N
B
が磁束密度のとき，
ω
N
＝
γ
B
9-15
サ イ ク ロ ト ロ ン 角
周波数
ω
c
q/m
が素粒子の質量に対する電荷の
比で，かつ，B が磁束密度を表すと
き，
B
m
q
c
=
ω
ν
c
＝
ω
c
/2
πは，サイクロトロン周波数とい
う。
9-16
核 四 極 子 モ ー メ ン
ト
Q
場 (z) の方向における核スピンを
伴った，量子状態の量，
(1/e)
∫ (3z
2
−r
2
)
ρ (x, y, z) dV の期待
値。
ρ (x, y, z) は核の電荷密度，e は
電気素量，そして dV は体積素分 dx
dy dz
である。
電気核四重極モーメントは，eQ となる。
9-9. a
毎メートル
m
−1
9-10. a
ジュール
J
9-11. a
アンペア平方
メートル
A
･m
2
9-12. a
アンペア平方
メートル毎
ジュール毎秒
A
･m
2
/ (J
･s)
1A
･m
2
/ (J
･s) ＝1A･s/kg
＝1T
−1
･s
−1
9-13. a
無名数の 1
量の値は，数値だけで表示。
序文の 0.3.2 を参照。
6
Z 8202-9 : 2000 (ISO 31-9 : 1992)
単位
原子物理学及び核物理学
番号
単位の名称
単位記号
定義
換算率及び備考
9-14. a
ラジアン毎秒
rad/s
序文の 0.3.2 を参照。
9-14. b
毎秒
s
−1
9-15. a
ラジアン毎秒
rad/s
序文の 0.3.2 を参照。
9-15. b
毎秒
s
−1
9-16. a
平方メートル
m
2
9-17
核の半径
R
物体としての核が占める体積の平
均半径。
この量は，厳密なものではない。
R
＝
γ
0
A
1/3
による概数である。
このとき，r
0
≈ 1.2×10
−15
m
，また，
A
は核子数。
9-18
軌 道 角 運 動 量 量 子
数
l
i
, L
l
i
は一つの粒子 i に使用し，L は系全体又
は全体系に使用する。
9-19
スピン角運動量量
子数
s
i
, S
s
i
は一つの粒子 i に使用し，S は系全体又
は全体系に使用する。
9-20
全角運動量量子数
j
i
, J
j
i
は一つの粒子 i に使用し，J は系全体又
は全体系に使用する。
9-21
核スピン量子数
I
核物理学では，しばしば J を使用する。
9-22
超微細構造量子数
F
9-23
主量子数
n
9-24
磁気量子数
m
i
, M
m
i
は一つの粒子 i に使用し，M は系全体
又は全体系に使用する。下付き添字 L, S,
J
などは，該当する角運動量を示すため
に加えることができる。
9-25
微細構造定数
a
a
＝e
2
/4
πε
0
hc
a
＝ (7.297 353 08±0.000 000 33) ×10
−3
(
1
)
1/a
＝137.0359895±0.0000061(
1
)
9-26
電子の半径
r
e
r
e
＝e
2
/4
πε
0
m
e
c
2
r
e
＝ (2.817 940 92±0.000 000 38) ×
10
−15
m
(
1
)
9-27
コンプトン波長
λ
C
ここに，
m
は粒子の静止質量。
λ
C
＝2
πh/mc＝h/mc
陽子の場合
λ
C, P
＝ (1.321 410 02±0.000 000 12) ×
10
−15
m
(
1
)
中性子の場合
λ
C
,
n
＝ (1.319 591 10±0.000 000 12) ×
10
−15
m
(
1
)
9-28.1
質量過剰
∆
∆
＝m
a
−Am
u
電子の結合エネルギーを無視すれば，
Bc
2
は原子核の結合エネルギーに等しい。
9-28.2
質量欠損
B
B
＝Zm (
1
H)
＋Nm
n
−m
a
7
Z 8202-9 : 2000 (ISO 31-9 : 1992)
単位
原子物理学及び核物理学
番号
単位の名称
単位記号
定義
換算率及び備考
9-29.1
相対質量過剰
∆
r
∆
r
＝
∆
/m
u
9-29.2
相対質量欠損
B
r
B
r
＝B/m
u
9-17. a
メートル m
9.17
の量は，通常，フエムトメートルの
単位で表される。
1fm
＝10
−15
m
9-18. a
無名数の 1
量の値は，数値だけで表示。
序文の 0.3.2 を参照。
9-19. a
無名数の 1
量の値は，数値だけで表示。
序文の 0.3.2 を参照。
9-20. a
無名数の 1
量の値は，数値だけで表示。
序文の 0.3.2 を参照。
9-21. a
無名数の 1
量の値は，数値だけで表示。
序文の 0.3.2 を参照。
9-22. a
無名数の 1
量の値は，数値だけで表示。
序文の 0.3.2 を参照。
9-23. a
無名数の 1
量の値は，数値だけで表示。
序文の 0.3.2 を参照。
9-24. a
無名数の 1
量の値は，数値だけで表示。
序文の 0.3.2 を参照。
9-25. a
無名数の 1
量の値は，数値だけで表示。
序文の 0.3.2 を参照。
9-26. a
メートル
m
9-27. a
メートル
m
9-28. a
キログラム
kg
9-28. b
（統一）原子質量
単位
u
9-28.1
と 9-28.2 の量は，通常，統一原子
質量単位で表す。
1u
＝ (1.6605402±0.0000010) ×10
−27
kg
(
1
)
9-29. a
無名数の 1
量の値は，数値だけで表示。
序文の 0.3.2 を参照。
9-30.1
パ ッ キ ン グ フ ラ ク
ション，相対質量偏
差
f
f
＝
∆
r
/A
9-30.2
バ イ ン デ ィ ン グ フ
ラクション
b
b
＝B
r
/A
8
Z 8202-9 : 2000 (ISO 31-9 : 1992)
単位
原子物理学及び核物理学
番号
単位の名称
単位記号
定義
換算率及び備考
9-31
平均寿命
τ
ここに，
t
N
d
d
は微小時間 dt の間に壊
変する原子の数を表す。
ò
ò
∞
∞
=
0
0
dt
dt
dN
dt
dt
dN
t
τ
指数関数的壊変の場合，N＝N
0
e
−
λt
とな
り，r＝1/
λ
は，N が N
0
から N
0
/e
に減少す
るのに必要な時間。
9-32
準位幅
Γ
Γ
＝
η /
τ
9-33
放射能，壊変率
A
短い時間間隔における一定量の放
射性核種で発生する特定エネルギ
ー状態からの自然的な核の遷移数
の平均を，その時間間隔で除したも
の。
A
＝−dN/dt
指数関数的壊変の場合，
A
＝
λ
/N
であり，ここに，
λ
は壊変定数（9-36 を参照）
。
9-34
質量放射能，
比放射能
a
放射能を試料の全質量で除したも
の。
9-35
(
−)
体積放射能，
放射能の集中度
c
A
放射能を試料の全体積で除したも
の。
9-36
(9-35.1)
壊変定数
λ
短い間隔で起こる壊変の確率を，そ
の時間間隔で除したもの，dN/dt＝−
λ
N
，ここに，N はある時刻 t 及び
λ
＝1/
τ
のときの放射性原子の数。
この数値は，指数関数的壊変の場合にだ
け一定，
λ
＝
Σ
λ
a
，ここに，
λ
a
は特定され
た最終状態への壊変の確率を示す。求和
は，すべての最終状態について行われる。
9-37
(9-36.1)
半減期
T
1/2
放射性核種の 1/2 が壊変するのに要
する平均時間。
指数関数的壊変の場合，
T
1/2
＝ (ln2) /
λ
＝
τ
ln2
9-38
(9-37.1)
α壊変エネルギー
Q
α
壊変する前の放射しつつある最初
静止した原子核を基準とした座標
系で，壊変過程で生成される
α粒子
の運動エネルギーと生成される原
子の反跳エネルギーの和。
基底状態の
α壊変エネルギー
Q
α，0
は，生成されるあらゆるガンマ線放
射エネルギーも含む。
9-30. a
無名数の 1
量の値は，数値だけで表示。
序文の 0.3.2 を参照。
9-31. a
秒
s
9-32. a
ジュール J
9-32. b
電子ボルト eV
1eV
＝ (1.602 177 33±0.000 000 49) ×
10
-19
J(
1
)
9-33. a
ベクレル Bq
1Bq
＝1s
−1
ベクレルは，放射能の SI 単位として与
えた秒のマイナス一乗を意味する単位
の固有の名称。
キュリー (Ci) , 1Ci＝3.7×10
10
Bq
（正確
に）
9
Z 8202-9 : 2000 (ISO 31-9 : 1992)
単位
原子物理学及び核物理学
番号
単位の名称
単位記号
定義
換算率及び備考
9-34. a
ベクレル毎キログ
ラム
Bq/kg
9-35. a
ベクレル毎立
法メートル
Bq/m
3
9-36. a
秒の逆数
s
−1
9-37. a
秒
S
9-38. a
ジュール
J
9-38. b
電子ボルト eV
9-38
の量は，通常，電子ボルトで表す。
1eV
＝ (1.60217733
±0.00000049) ×10
−19
J(
1
)
9-39
(9-38.1)
最大
βエネルギー
E
β
β壊変過程におけるエネルギース
ペクトルの最大エネルギー。
9-40
(9-39.1)
β壊変エネルギー
Q
β
壊変する前の放射しつつある最初
静止した原子核を基準とした座標
系で，生成される
β粒子の最大エネ
ルギーE
β
と生成される原子の反跳
エネルギーとの和。
陽電子放出の場合，電子対生成に必要な
エネルギーを“定義”で示された和に加
えなければならない。基底状態の
β壊変
エネルギーQ
β，0
は，生成されるあらゆ
るガンマ線としての放射エネルギーも
含む。
9-41
(9-40.1)
内部転換係数
α
内部転換電子の数とある遷移時に
おける電子による放散ガンマ量子
の数との比。
量
α
/ (
α
＋1) も同様に使用される。これ
は，内部転換率とも呼ばれる。電子殻
K, L
…それぞれの部分内部転換係数は，
α
K
，
α
L
,
…のように表記される。
α
K
/
α
L
は，K の L に対する内部転換比と
いう。
9-39. a
ジュール J
9-39. b
電子ボルト eV
9-39
の量は，通常，電子ボルトで表さ
れる。
1eV
＝ (1.602 177 33
±0.000 000 49) ×10
−19
J(
1
)
9-40. a
ジュール J
10
Z 8202-9 : 2000 (ISO 31-9 : 1992)
単位
原子物理学及び核物理学
番号
単位の名称
単位記号
定義
換算率及び備考
9-40. b
電子ボルト eV
9-40
の量は，通常，電子ボルトで表さ
れる。
1eV
＝ (1.602 177 33
±0.000 000 49) ×10
−19
J(
1
)
9-41. a
無名数の 1
量の値は，数値だけで表示。
序文の 0.3.2 を参照。
11
Z 8202-9 : 2000 (ISO 31-9 : 1992)
附属書 A（規定）
化学元素の名称及び記号(
1
)
原子番号 名称
記号
1
水素 H
2
ヘリウム He
3
リチウム Li
4
ベリリウム Be
5
ほう素 B
6
炭素 C
7
窒素 N
8
酸素 O
9
ふっ素 F
10
ネオン Ne
11
ナトリウム Na
12
マグネシウム Mg
13
アルミニウム Al
14
けい素 Si
15
りん P
16
硫黄 S
17
塩素 Cl
18
アルゴン Ar
19
カリウム K
20
カルシウム Ca
21
スカンジウム Sc
22
チタン Ti
23
バナジウム V
24
クロム Cr
25
マンガン Mn
26
鉄 Fe
27
コバルト Co
28
ニッケル Ni
29
銅 Cu
30
亜鉛 Zn
31
ガリウム Ga
32
ゲルマニウム Ge
33
ひ素 As
34
セレン Se
35
臭素 Br
36
クリプトン Kr
37
ルビジウム Rb
38
ストロンチウム Sr
39
イットリウム Y
40
ジルコニウム Zr
41
ニオブ Nb
42
モリブデン Mo
原子番号
名称
記号
43
テクネチウム Tc
44
ルテニウム Ru
45
ロジウム Rh
46
パラジウム Pd
47
銀 Ag
48
カドミウム Cd
49
インジウム In
50
すず Sn
51
アンチモニ Sb
52
テルル Te
53
よう素 I
54
キセノン Xe
55
セシウム Cs
56
バリウム Ba
57
ランタン La
58
セリウム Ce
59
プラセオジミウム Pr
60
ネオジミウム Nd
61
プロメチウム Pm
62
サマリウム Sm
63
ユーロピウム Eu
64
ガドリニウム Gd
65
テルビウム Tb
66
ジスプロニウム Dy
67
ホルミウム Ho
68
エルビウム Er
69
ツリウム Tm
70
イッテルビウム Yb
71
ルテチウム Lu
72
ハフニウム Hf
73
タンタル Ta
74
タングステン W
75
レニウム Re
76
オスミウム Os
77
イリジウム Ir
78
プラチナ Pt
79
金 Au
80
水銀 Hg
81
タリウム Tl
82
鉛 Pb
83
ビスマス Bi
84
ポロニウム Po
85
アスタチン At
86
ラドン Rn
12
Z 8202-9 : 2000 (ISO 31-9 : 1992)
原子番号 名称
記号
87
フランシウム Fr
88
ラジウム Ra
89
アクチニウム Ac
90
トリウム Th
91
プロタクチニウム Pa
92
ウラン U
93
ネプツニウム Np
94
プルトニウム Pu
95
アメリシウム Am
96
キュリウム Cm
97
バーケリウム Bk
98
カリフォルニウム Cf
99
アインスタニウム Es
100
フェルミウム Fm
101
メンデレビウム Md
102
ノベリウム No
103
ローレンシウム Lr
104
ウンニルクアジウム Unq
105
ウンニルペンチウム Unp
106
ウンニルヘクシウム Unh
107
ウンニルセプチウム Uns
108
ウンニルオクチウム Uno
109
ウンニルエンニウム Une
注(
1
)
IUPAC
，物理化学部門“物理化学における数量，単位及び記号”
(1997)
。
13
Z 8202-9 : 2000 (ISO 31-9 : 1992)
附属書 B（規定）
化学元素及び核種の記号
化学元素の記号は，ローマン体（立体）で表す。記号の後に終止符は付けない。
例
（記号）
H
He
C
Ca
核種又は分子を示す下付き又は上付き添字は，次に示す意味と配置場所をもつ。
核種の核粒子数（質量数）は，左上付き添字で示す。例えば，
（記号）
14
N
分子内の核種の原子数は，右下付き添字で示す。例えば，
（記号）
14
N
2
陽子番号（原子番号）は，左下付き添字で示す。例えば，
（記号）
64
Gd
必要な場合には，イオン化状態又は励起状態を右上付きの添字及び記号で示す。
例
イオン化状態（記号）
Na
＋
，
−
3
4
PO
又は
(PO
4
)
3
−
電子励起状態（記号）
He
*
，
NO
*
核励起状態（記号）
110
Ag
*
又は
110
Ag
m
14
Z 8202-9 : 2000 (ISO 31-9 : 1992)
附属書 C（参考）
放射性核種の壊変系列の核種の名称及び記号
(4n
＋2) 系（ウラン系） 4n 系（トリウム系） (4n＋3) 系（アクチニウム系）
名称
旧記号
核種の
記号
名称
旧記号
核種の
記号
名称
旧記号
核種の
記号
ウラン I Ul
238
U
トリウム Tn
232
Th
アクチノウラニウム AcU
235
U
ウラン X
1
UX
1
234
Th
メソトリウム 1 MsTh
1
228
Ra
ウラニウム Y UY
231
Th
ウラン Z,
メソトリウム 2 MsTh
2
228
Ac
プロトアクチニウム Pa
231
Pa
ウラン X
2
UZ,
UX
2
234
Pa
ラジオトリウム RdTh
228
Th
アクチニウム Ac
227
Ac
ウラン II UII
234
U
トリウム X ThX
224
Ra
ラジオアクチニウム RdAc
227
Th
イオニウム Io
230
Th
トロン Tn
220
Rn
アクチニウム K AcK
223
Fr
ラジウム Ra
226
Ra
トリウム A ThA
216
Po
アクチニウム X AcX
223
Ra
ラドン Rn
222
Rn
トリウム B ThB
212
Pb
アクチノン An
219
Rn
ラジウム A RaA
218
Po
トリウム C ThC
212
Bi
アクチニウム A AcA
215
Po
ラジウム B RaB
214
Pb
トリウム C' ThC'
212
Po
アクチニウム B AcB
211
Pb
ラジウム C RaC
214
Bi
トリウム C" ThC"
208
Tl
アクチニウム C AcC
211
Bi
ラジウム C' RaC'
214
Po
トリウム D ThD
208
Pb
アクチニウム C' AcC'
211
Po
ラジウム C" RaC"
210
Tl
アクチニウム C" AcC"
207
Tl
ラジウム D RaD
210
Pb
アクチニウム D AcD
207
Pb
ラジウム E RaE
210
Bi
ラジウム F RaF
210
Po
ラジウム G RaG
206
Pb
15
Z 8202-9 : 2000 (ISO 31-9 : 1992)
附属書 D（参考）
異なる単位系での量の相互の関係式の例
番号
名称
四元有理単位系
三元非有理（ガウス）単位系
1
ボーア半径
a
0
＝4
π
ε
0
η
2
/m
e
e
2
a
0
＝
η
2
/m
e
e
s
2
2
リュードベリ定数
R
∞
＝m
e
e
4
/ (4
π)
3
ε
0
2
η
3
c
R
∞
＝m
e
λ
4
/4
π η
3
c
3
ボーア磁子
µ
B
＝e
η /2m
e
µ
B, s
＝e
s
η /2m
e
C
4
核磁子
µ
N
＝e
η /2m
p
µ
N, s
＝e
s
η /2m
p
c
5
磁気回転比と核の g−因子との関係
γ
＝g
µ
N
/
η ＝ge/2m
p
γ
s
＝g
µ
N, s
/
η ＝ge
s
/2m
p
c
6
ラーモア角周波数
ω
L
＝ (e/2m
e
) B
ω
L
＝ (e
s
/2m
e
c) B
s
7
（電子の）サイクロトロン角周波数
ω
c
＝ (e/m
e
) B
ω
c
＝ (e
s
/m
e
c) B
s
8
微細構造定数
α＝
e
2
/4
π
ε
0
η c
α
＝e
s
2
/
η c
9
電子の半径
γ
e
＝e
2
/4
π
ε
0
m
e
c
2
γ
e
＝e
s
2
/m
e
c
2
10
コンプトン波長
λ
c
＝h/mc＝2
π η /mc
λ
c
＝h/mc＝2
π η /mc
三元非有理系で四元有理系の対応する量と異なる場合には，下付き添字
S
（
symmetric
：対称系）を付け
て区別する。ガウス系
CGS
単位（JIS Z 8202-5 の
序文 0.5.2 を参照）で表された諸量の値は，次のとおり
である。
µ
B, S
＝
(9.274 015 4
±
0.000 003 1)
×
10
−
21
エルグ毎ガウス
µ
N, S
＝
(5.050 786 6
±
0.000 001 7)
×
10
−
24
エルグ毎ガウス
γ
p, S
＝
(2.675 221 28
±
0.000 000 81)
×
10
4
毎秒毎ガウス
なお，上記の式において，
γ
p,
Ｓ
は陽子のガウス系における磁気回転比
γ
s
である。
16
Z 8202-9 : 2000 (ISO 31-9 : 1992)
JIS Z 8202
原案作成委員会 構成表
氏名
所属
（委員長）
○
今 井 秀 孝
通商産業省工業技術院計量研究所計測システム部
（委員）
○
今 村 徹
通商産業省工業技術院計量研究所力学部
大 嶋 清 治
通商産業省工業技術院標準部
小 川 実 吉
横河電機株式会社センサー事業部フィールド機器
MK
部
宇賀神 守
日本電信電話株式会社技術部
桑 田 浩 志
トヨタ自動車株式会社設計管理部
○
小 泉 袈裟勝
日本計量機器工業連合会顧問
佐 藤 義 雄
文部省初等中等教育局
畠 山 昭士郎
清水建設株式会社技術研究所建設技術研究部
馬 場 秀 俊
通商産業省機械情報産業局
○
増 井 敏 郎
財団法人日本計量協会参与
村 井 喜 一
株式会社大林組土木技術本部
森 下 昇
日本鋼管株式会社鉄鋼技術センター鉄鋼技術総括部
○
山 本 弘
愛知時計電機株式会社東京支店
○
渡 辺 英 雄
通商産業省工業技術院計量研究所計測システム部
吉 田 邦 夫
社団法人日本ガス協会技術部
千 坂 文 武
通商産業省工業技術院機械技術研究所
村 田 重 夫
通商産業省工業技術院物質工学工業技術研究所
遠 藤 忠
通商産業省工業技術院電子技術総合研究所基礎計測部
吹 上 浩 朗
電気事業連合会工務部
（事務局）
山 村 修 造
財団法人日本規格協会技術部
木 村 茂
財団法人日本規格協会技術部
備考 ○印は，分科会を兼ねる。